전하를, 전기 조류, 자성체 이동상의 자기 영향을 표현하는 자계가 벡터장. 자계의 이동 전하 자신의 속도 및 자계에 힘을 수직을 체험한다. 영구자석의 자기장 철등의 강자성재상에 흡착하거나 기피별 자석을 당기는 또한 장소에 따라 변화하듯이 자계 비자성 재료의 범위에는 그 외측의 원자 전자 운동에 영향력을 발휘합니다. 자계, 전자석에 사용되는 전류 및 전기장 시간으로 변화시킴으로써 작성되는 착자물을 둘러싸고 있으므로 자계의 세기와 방향위치와 다르지만 수학적으로 함수공간의 각 점에 벡터를 벡터장이라고도 불림에 의해 기술된다.
자계를 전기공학과 전기 기계학을 중심으로 근대 기술, 전체에서 사용됩니다. 회전자계 양전동모터, 발전기에 사용된다. 변압기 등의 전기기기의 자계 상호작용 및 자기회로로 파악하는 것이다. 자력은 홀 효과를 통해 물질 중 전하 캐리어에 관한 정보를 준다. 지구는 독자적인 자기장을 만들어 태양풍으로부터 지구의 오존층을 보호하고 나침반을 이용한 항법에서 중요한 역할을 한다.
전하에 대한 힘은 그 위치, 속도, 방향에 따라 달라집니다.이 힘을 나타내기 위해 두 개의 벡터 필드가 사용됩니다. 첫번째는 전장에서 정상전하에 작용하는 힘을 기술하고 운동에 의존하지 않는 힘의 성분을 준다. 대조적으로 자기장은 하전 입자의 속도와 방향에 모두 비례하는 힘의 성분을 설명합니다. 전기장은 로렌츠 힘의 법칙에 의해 정의되며, 각 순간에 전하의 운동과 그것이 겪는 힘 모두에 수직이다. 두 개의 다른, 그러나 밀접하게 관련된 벡터장이 있으며 둘 다 B와 H라고 쓰여질 수 있습니다. 이들 장의 가장 좋은 이름과 이들 장이 나타내는 것의 정확한 해석은 오랜 논의의 주제였지만 기초가 되는 물리학의 구조에 대해서는 폭넓은 의견이 일치하고 있습니다. 역사적으로 '자기장'이라는 용어는 B의 다른 용어를 사용하면서 H를 위해 예약되어 있었으나, 최근의 많은 교과서에서는 H 대신 또는 H 대신 '자기장'이라는 용어를 사용하고 있다.
컴퍼스의 바늘은 자기장의 방향을 가리킵니다. 자석의 남극을 향해 북극으로부터 떨어져 있습니다. 자기장은 각각의 점에서 자기장의 방향에 따른 자기장선의 세트에 따라 시각화할 수 있습니다. 선은 다수의 점으로 자기장의 강도와 방향을 측정함으로써 구축할 수 있습니다. 다음으로, 각 로케이션에, 자기장의 세기에 비례한 크기로 로컬 자기장의 방향을 가리키는 화살표를 붙입니다. 이러한 화살표를 연결하면 일련의 자기장선이 형성됩니다. 임의의 지점의 자기장의 방향이 가까운 자기장선의 방향과 평행하며 자기장선의 국부밀도를 그 강도에 비례시킬 수 있다. 자기장선은 유체 흐름과 같은 것으로 연속적인 분포를 나타내며, 다른 분해능에서는 많든 적든 선을 나타냅니다.
자기장선을 표현으로 사용하는 장점은 표면을 지나는 자기장선의 '수'와 같은 단순한 개념을 이용하여 많은 자기력의 법칙을 완전하고 간결하게 기술할 수 있다는 것입니다. 이러한 개념은 수학적인 형식으로 빠르게 '번역'할 수 있습니다. 예를 들어, 소정의 표면을 지나는 필드라인의 수는 자기장의 표면적분이다. 다양한 현상은 자기장선이 물리현상인 것처럼 자기장선을 '표시'합니다. 예를 들어 자기장에 배치된 철 필라멘트는 필드라인에 대응하는 라인을 형성합니다. 자기장 "선"은 극지 오로라에도 시각적으로 표시되며 플라즈마 입자 쌍극자 상호작용에 의해 지구 자기장의 국소 방향으로 늘어서는 가시광선이 생성된다. 자기장선은 자기력을 시각화하는 정성적인 툴로 사용할 수 있습니다. 철이나 플라즈마와 같은 강자성체에서는 자계선이 길이를 따라 장력을 주어 자계선의 길이에 수직적인 압력을 주는 것을 상상함으로써 자력을 이해할 수 있다. 자석의 닮지 않은 극은, 많은 자기장선으로 연결되어 있기 때문에 끌어당겨집니다. 비슷한극은 자기장선이 맞지 않고 평행하게 달리면서 서로 밀어붙이고 있습니다.
역사적으로 초기 물리학 교과서는 두 자석 사이의 힘과 토크를 전하 간의 쿨론력과 마찬가지로 자극이 서로 반발 또는 끌어당김에 따른 것으로 모델화하였습니다. 현미경적인 수준에서 이 모델은 실험적인 증거와 모순되며, 자력의 극모델은 더 이상 개념을 도입하는 전형적인 방법이 아닙니다. 단, 수학적인 단순함 때문에 강자성 매크로 모델로 사용될 수 있습니다.
자성 전하밀도라는 가공의 아이디어를 기반으로 하기 때문에 극모델에는 한계가 있습니다. 자극은 전하처럼 서로 떨어져 존재할 수 없으며 항상 남북 쌍으로 존재합니다. 자화 물체를 반으로 나누면 각 조각의 표면에 새로운 극이 나타나므로 각 극은 한 쌍의 상보극을 갖는다. 자극 모델은 전류에 의해 발생하는 자기력이나 각운동량과 자기 사이의 고유한 연관성을 설명하지 않습니다. 자극 모델은 보통 자성 전하를 입자의 물리적 특성이 아닌 수학적 추상화로 취급합니다. 단, 자기 단극은 물리적으로 하나의 자극밖에 갖지 않는 가상 입자입니다. 다시 말해 그것은 전하와 비슷한 자기전하를 갖게 된다. 자기장선은 자기 모노폴에서 시작 또는 종료되므로 존재하는 경우 자기장선이 시작 또는 종료되지 않는다는 규칙에 예외를 줍니다. 일부 이론은 자성 단극의 존재를 예측하고 있지만, 지금까지 관찰되지 않았다.